In aggiunta a quanto stato detto nel Capitolo 1°, vogliamo ricordare alcuni teoremi fondamentali relativi all'integrazione dei campi vettoriali:
Se
è un campo vettoriale continuo fino almeno alla derivata prima e se
è una superficie chiusa vale il seguente teorema:
![{\displaystyle \iint _{S}{\vec {\mathbf {F} }}\times {\vec {\mathbf {n} }}\ ds=\iiint _{V}div{\vec {\mathbf {F} }}\ dv}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ff9a5f76becc9e9cb5727e3f68c72a66e398cd9c)
Essendo n il versore della normale alla superficie nel punto
mentre
![{\displaystyle \ div{\vec {\mathbf {F} }}={\delta F_{x} \over \delta x}+{\delta F_{y} \over \delta y}+{\delta F_{z} \over \delta z}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/45e3e6759d96e5580aa840fcb26973388cffd239)
come già è stato esposto nel Capitolo 1°.
Cioè il flusso del vettore
è uguale all'integrale della divergenza al volume racchiuso in S.
Nelle ipotesi del paragrafo 1 si dimostra che se
è una linea chiusa nello soazio e
una superficie chiusa comunque abbracciata da
possiamo dire che:
![{\displaystyle \iint _{S}rot{\vec {\mathbf {F} }}\times {\vec {\mathbf {n} }}\ dS=\oint _{l}{\vec {\mathbf {F} }}\times d{\vec {\mathbf {l} }}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c339cb6a8c1d589b033c48ff81c155ec419a12f6)
L'integrale
si chiama circolazione del vettore
: nel caso che
è una forza la circolazione coincide con il lavoro della forza esteso alla linea chiusa.
Nelle ipotesi già scritte il teorema di Green stabilisce che se
e
sono due funzioni scalari l'integrale:
![{\displaystyle \iint _{S}{\vec {\mathbf {n} }}\times U{\vec {\mathbf {grad} }}V=\iiint Udiv\ {\vec {\mathbf {grad} }}V+\iiint {\vec {\mathbf {grad} }}U\times {\vec {\mathbf {grad} }}V\ dv}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/16ab4402a07f2adc016e04c2d1407b633047a630)
e ricordando dal capitolo 1° che:
![{\displaystyle {\vec {\mathbf {grad} }}V=\nabla V}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/783fd03f60051e13b41a0a41f322958939afb7f0)
![{\displaystyle {\vec {\mathbf {grad} }}U=\nabla U}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/43c3b3cd4acb90875b93d249cfe3d1c5aa2555fe)
![{\displaystyle \ div{\vec {\mathbf {grad} }}V=\nabla ^{2}V={\delta ^{2}V \over \delta x^{2}}+{\delta ^{2}V \over \delta y^{2}}+{\delta ^{2}V \over \delta z^{2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/01e5baf8e608b98b9392c827b74f8371305a6b8f)
Il teorema di Green si può scrivere in forma simbolica:
![{\displaystyle \iint _{S}{\vec {\mathbf {u} }}\times U\cdot \nabla V=\iiint _{V}U\nabla ^{2}V\ dv+\iiint _{V}\nabla U\times \nabla V\ dv}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c15a504de4b73fe90dba53727e235fc962cb780a)